ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ТЕХНИЧЕСКОМУ РЕГУЛИРОВАНИЮ И МЕТРОЛОГИИ

НАЦИОНАЛЬНЫЙ

СТАНДАРТ

РОССИЙСКОЙ

ФЕДЕРАЦИИ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ

Термины и определения в области бессеточных методов численного моделирования

Издание официальное

Москва

Стандартинформ

2017

Предисловие

1    РАЗРАБОТАН Открытым акционерным обществом «T-Платформы» (ОАО «Т-Платформы»)

2    ВНЕСЕН Техническим комитетом по стандартизации ТК 700 «Математическое моделирование и высокопроизводительные вычислительные технологии»

3    УТВЕРЖДЕН И ВВЕДЕН В ДЕЙСТВИЕ Приказом Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии от 25 мая 2017 г. № 430-ст

4    ВВЕДЕН ВПЕРВЫЕ

Правила применения настоящего стандарта установлены в статье 26 Федерального закона от 29 июня 2015 г. № 162-ФЗ «О стандартизации в Российской Федерации». Информация об изменениях к настоящему стандарту публикуется в ежегодном (по состоянию на 1 января текущего года) информационном указателе «Национальные стандарты», а официальный текст изменений и поправок — в ежемесячном информационном указателе «Национальные стандарты». В случае пересмотра (замены) или отмены настоящего стандарта соответствующее уведомление будет опубликовано в ежемесячном информационном указателе «Национальные стандарты». Соответствующая информация, уведомление и тексты размещаются также в информационной системе общего пользования — на официальном сайте Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии в сети Интернет (www.gost.ru)

©Стандартинформ.2017

Настоящий стандарт не может быть полностью или частично воспроизведен, тиражирован и распространен в качестве официального издания без разрешения Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии

Алфавитный указатель терминов на русском языке

аппроксимация частицами    3.4.3

аппроксимация ядром сглаживания    3.4.4

вихрь точечный    3.2.6

вортон точечный    3.2.11

время релаксации безразмерное    3.3.11

гидродинамика сглаженных частиц    3.1.4

диполь точечный вихревой    3.5.3

домой вихревой    3.2.14

домен дипольный    3.5.2

домен тепловой    3.5.5

жидкость решеточная    3.3.14

закон эволюции завихренности    3.2.2

интеграл столкновений    3.3.9

линейный вихрь    3.2.6

МВВД    3.2.23

МВВТД    3.5.4

МВДД    3.5.1

МДВ    3.2.18

метод вязких вихревых доменов    3.2.23

метод вязких вихретепловых доменов    3.5.4

метод вязких дипольных доменов    3.5.1

методдискретиых вихрей    3.2.18

метод диффузионной скорости    3.2.22

метод Монте-Карло    3.5.7

метод перераспределения интенсивности частиц    3.2.21

метод расширяющихся ядер    3.2.20

метод решеток Больцмана    3.3.7

метод случайных блужданий    3.2.19

методы бессеточные числонныо    3.1.1

методы вихревые численные    3.1.2

методы мезоскопические численные    3.1.3

модель ЛБГК    3.3.16

модель многоскоростная    3.3.17

модель с двумя функциями распределения    3.3.18

напряженность вихревого элемента    3.2.4

область расчетная    3.3.5

область сглаживания    3.4.2

оператор столкновений    3.3.9

отрезок вихревой    3.2.12

процесс взаимодействия    3.3.8

процесс переноса    3.3.10

радиус дискретности    3.2.16

7

ГОСТ P 57700.6—2017

размер ядра частицы    3.2.9

рамка вихровая    3.2.13

ромошинг    3.2.17

решетка    3.3.3

скорость диффузионная    3.2.15

скорость индуцируемая вихревым элементом    3.2.5

скорость решеточная    3.3.6

скорость термодиффузионная    3.5.6

схема решеточная    3.3.15

узел    3.3.4

уравнение Больцмана кинетическое    3.3.1

условие граничное «отражение»    3.3.12

условно Зу-Хо    3.3.13

условно Куранта    3.1.5

формула Био-Савара    3.2.1

функция обрезания частицы    3.2.8

функция распределения    3.3.2

функция сглаживания    3.4.1

циркуляция вихревого элемента    3.2.4

частица вихревая    3.2.7

частицы динамические    3.4.7

частицы зеркальные    3.4.5

частицы отражающие    3.4.6

частицы расчетные    3.4.8

частицы фиктивные    3.4.9

эломонт вихровой    3.2.3

ядро сглаживания    3.4.1

ядро скорости частицы    3.2.10

8

Алфавитный указатель эквивалентов терминов на английском языке

Bio-Savart law 3.2.1 Boltzmann equation 3.3.1 bounce-back 3.3.12 calculated particles 3.4.8 circulation 3.2.4 collision integral 3.3.9 collision operator 3.3.9 collision process 3.3.8 computational domain 3.3.5 core size 3.2.9 core spreading method 3.2.20 Courant-Friedrichs-Lewy condition 3.1.5 cutoff function 3.2.8 diffusion velocity 3.2.15 diffusion velocity method 3.2.22 dipole domain 3.5.2 discrete radius 3.2.16 distribution function 3.3.2 double-distribution-function lattice Boltzmann model 3.3.18 dynamic particles 3.4.7 ghost particles 3.4.5 heat domain 3.5.5 kernel approximation 3.4.4 kinetic Boltzmann equation 3.3.1 lattice 3.3.3 lattice Boltzmann fluid 3.3.14 lattice Boltzmann method 3.3.7 lattice scheme 3.3.15 lattice velocity 3.3.6 LBGK model 3.3.16 meshless methods 3.1.1 mesoscopic methods 3.1.3 method of discrete vortices 3.2.18 Monte Carlo method 3.5.7 multi-speed lattice Boltzmann model 3.3.17 node 3.3.4 particle approximation 3.4.3 particle strength exchange 3.2.21 point vortex 3.2.6 point vortex dipole 3.5.3 point vorton 3.2.11 random walk method 3.2.19 9

relaxation time	3.3.11
remeshing	3.2.17
repulsive particles	3.4.6
smoothed particle hydrodynamics	3.1.4
smoothing function	3.4.1
smoothing kernel	3.4.1
smoothing length	3.4.2
streaming process	3.3.10
strength	3.2.4
thermodiffusion velocity	3.5.6
VDD method	3.5.1.3.5.4
velocity field induced by the vortex	3.2.5
velocity kernel	3.2.10
virtual particles	3.4.9
viscous dipole domains method	3.5.1.3.5.4
viscous vortex domains method	3.2.23
vortex domain	3.2.14
vortex element	3.2.3
vortex frame	3.2.13
vortex methods	3.1.2
vortex particle	3.2.7
vortex segment	3.2.12
vorticity equation	3.2.2
WD method	3.2.23
Zou-He boundary conditions	3.3.13

10

ГОСТ Р 57700.6-2017

Приложение А (справочное)

Пояснение терминов, используемых в стандарте

А.1 Формула Био-Савара (3.2.1 )[1]

V(R)^m 1 JiV)x    dxdydz.    г    =    (x.    у. г),

(Я-г )³

(А.1)

где V — вектор поля скорости жидкости; R — радиус-вектор точки наблюдения; Й * rotV — вектор завихренности поля скорости; г — радиус-вектор в пространстве движения жидкости; x.y.z — декартовы координаты.

А.2 Закон эволюции завихренности (3.2.2) [1)

гй

ct

Vx(V хй) ♦    ;

- д уГу

♦о.

г

Гг'

(А.2)

где О = rot V — вектор завихренности поля скорости V, t — время; V — оператор Гамильтона;

v — коэффициент кинематической вязкости жидкости; в_г    в_г — единичные векторы по осям х, у. г соответственно.

А.З Циркуляция вихревого элемента (домена) Г,(3.2.4)

Г; * д_г Iii(r) dxdy — о плоскопараллельных течениях;    (А.З)

Ч

Г,= о, J12(r) dxdr— в осесимметричных незакрученных течениях.

Ч

гдее_г — единичный вектор, перпендикулярный плоскости течения; s, — площадь вихревого домена;

£2 — ненулевая компонента вектора завихренности й = rotV поля скорости V\r— векторная координата;

6_t — единичный азимутальный вектор.

А.4 Скорость, индуцируемая вихревым элементом в трехмерном пространстве (3.2.5)

Ч(Я) = ¹ f СЦг -Г/)х ^R [ dxdydz, г = (х. у. z). (R-ГУ

(А.4)

где V — вектор поля скорости жидкости;

R — радиус-вектор точки наблюдения;

О = rotV — вектор завихренности; г — радиус-векторе пространстве движения жидкости;

fj — векторная координата вихревою элемента; х.у.г — декартовы координаты.

А.5 Распределение завихренности точечный вихрь (3.2.6) в плоскопараллельных течениях определено выражением (8]

»{/?•)= Г,Й?(Я'). R' - R-r^,

(А.5)

где Г, — циркуляция вихревого элемента;

Л² — дельта-функция Дирака в двумерном пространстве; R — радиус-вектор точки наблюдения;

11

г. — векторная координата локализации завихренности. Точенный вихрь (3.2.6) соответствует перпендикулярной плоскости течения прямолинейной вихревой нити с циркуляцией Г₍. Скорость жидкости, индуцируемая точечным вихрем (3.2.6). определяется формулой

V,(R)

f<*(R~n)

2«R-n?

(А.6)

А.6 Вихревая частица (3.2.7) — осесимметричное или сферически симметричное распределение завихренности относительно точки локализации/v

<"*«■>

(А.7)

где/? — радиус-вектор точки наблюдения;

с — скалярная величина, называемая размером ядра частицы (3.2.9);

Г, — циркуляция вихреоото элемента; jc — размерность пространства;

4R¹) — гладкая, нормированная, быстро убывающая или равная нулю при R" > 1 функция обрезания частицы

(3.2.8)

2*-¹ j:J^(ry^,c-¹dr= 1. о

(А.8)

Скорость, индуцируемая частицей, равна

т)=Фу w) = J v, к=Щ    ^(А‘⁹⁾

1*1*    о    ^Е

|де /(Я) — именуется как ядро скорости (3.2.10).

А.7 Распределение завихренности точечный вор тон (3.2.11) определетю в трехмерном пространстве сингулярным выражением (2]

СЦК) ■ Г,«³(Я%

(А-10)

где I , — циркуляция вихревого элемента;

Й³ — дельта-функция Дирака в трехмерном пространстве;

R — радиус-вектор точки наблюдения.

г_t — векторная координата точки локализации завихренности. Скорость, индуцируемая точечным вортоном (3.2.11). определяется формулой (2)

V,(R)

г, *(«-Г,)

A^R-f,f

(All)

А.8 Скорость, индуцируемая вихревым отрезком г₂- г, (3.2.12). определяется формулой (3)

\/(/?).^Г<^5_) ж [ ?—‘dh.r^r.a ♦ r₂(1-a).

⁴* о (R-rf

(А.12)

тде Г— циркуляция вихревого отрезка;

R — радиус-вектор точки наблюдения.

А.9 Диффузионная скорость (3.2.15) — векторная величина (4). [22]. вычисляемая как

ГОСТ P 57700.6—2017

Содержание

1    Область применения...................................................1

2    Нормативные ссылки..................................................1

3    Термины и определения................................................1

3.1    Общие термины...................................................2

3.2    Вихревые численные методы..........................................2

3.3    Мезоскопические численные методы......................................4

3.4    Гидродинамика сглаженных частиц.......................................5

3.5    Другие бессеточные методы...........................................5

Алфавитный указатель терминов на русском языке.................................7

Алфавитный указатель эквивалентов терминов на английском языке.....................9

Приложение А (справочное) Пояснение терминов, используемых в стандарте..............11

Библиография........................................................16

III

Введение

Установленные в стандарте термины расположены в систематизированном порядке, отражающем систему понятий данной области знания.

Для каждого понятия установлен один стандартизованный термин.

Приведенные определения можно при необходимости изменить, вводя в них произвольные признаки, раскрывая значения используемых в них терминов, указывая объекты, относящиеся к определенному понятию. Изменения не должны нарушать объем и содержание понятий, определенных в данном стандарте.

В стандарте приведены иноязычные эквиваленты стандартизованных терминов на английском (еп) языке.

В стандарте приведен алфавитный указатель терминов на русском языке.

Стандартизованные термины набраны полужирным шрифтом, их краткие формы — светлым, а синонимы — курсивом.

IV

НАЦИОНАЛЬНЫЙ СТАНДАРТ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ

Термины и определения в области бессеточных методов численного моделирования

Numerical modeling of physical processes. Terms and definitions for numerical meshless methods

Дата введения — 2018—05—01

1 Область применения

Настоящий стандарт устанавливает термины и определения понятий в области бессеточных методов численного моделирования.

Термины, установленные настоящим стандартом, обязательны для применения во всех видах документации и литературы (поданной научно-технической отрасли), входящих в сферу работ по стандартизации и (или) использующих результаты этих работ.

2 Нормативные ссылки

В настоящем стандарте использованы ссылки на следующие стандарты:

ГОСТ 2.052-2015 Единая система конструкторской документации. Электронная модель изделия. Общие положения

ГОСТ Р ИСО/МЭК12207—2010 Информационная технология. Системная и программная инженерия. Процессы жизненного цикла программных средств

ГОСТ Р ИСО/МЭК 15288—2005 Информационная технология. Системная инженерия. Процессы жизненного цикла систем

Р 50.1.075—2011 Разработка стандартов на термины и определения

Примечание — При пользовании настоящим стандартом целесообразно проверить действие ссылочных стандартов в информационной системе общего пользования — на официальном сайте Федерального агентства по техническому регулированию и метрологии в сети Интернет или по ежегодному информационному указателю «Национальные стандарты», который опубликован по состоянию на 1 января текущего года, и по выпускам ежемесячного информационного указателя «Национальные стандарты» за текущий год. Если заменен ссылочный стандарт, на который дана недатированная ссылка, то рекомендуется использовать действующую версию этого стандарта с учетом всех внесенных в данную версию изменений. Если заменен ссылочный стандарт, на который дана датированная ссылка, то рекомендуется использовать версию этого стандарта с указанным выше годом утверждения (принятия). Если после утверждения настоящего стандарта в ссылочный стандарт, на который дана датированная ссылка, внесено изменение, затрагивающее положение, на которое дана ссылка, то это положение рекомендуется лрименятьбез уче та даннотоизменения. Если ссылочный стандарт отменен без замены, то положение. в котором дана ссылка на него, рекомендуется принять в части, не затрагивающей эту ссылку.

3 Термины и определения

В настоящем стандарте применены следующие термины с соответствующими определениями:

Издание официальное

3.1    Общие термины

еп meshless methods

3.1.1    бессеточные численные методы: Класс методов для решения физико-механических задач о движении материального континуума, в которых не применяется построение расчетных сеток, а моделирование происходит за счет исследования взаимодействий условных частиц, для которых определена интегральная или иная математическая процедура восстановления полей физических параметров континуума по текущему состоянию множества частиц.

еп vortex methods

3.1.2    вихревые численные методы: Подкласс бессеточных численных методов

(3.1.1)    для решения задач гидродинамики, основанный на непосредственном лаг-ранжевом моделировании эволюции поля завихренности с использованием интегральной процедуры восстановления кинематических и динамических полей движущейся несжимаемой жидкости.

еп mesoscopic methods

en smoothed particle

hydrodynamics

en Courant-

Friedrichs-Lewy

condition

3.1.3    мезоскопические численные методы: Подкласс бессеточных численных методов (3.1.1), основанный на промежуточном представлении о континууме как молекулярном веществе и сплошной среде.

3.1.4    численные методы гидродинамики сглаженных частиц: Подкласс бессеточных численных методов (3.1.1) для моделирования движений сплошной среды на основе дискретного представления множеством условно материальных частиц с ядром сглаживания (3.4.1).

3.1.5    критерий Куранта-Фридрихса-Леви: Необходимое условие устойчивости явного численного решения некоторых дифференциальных уравнений в частных производных.

Примечание — В рамках бессеточных численных методов моделирования

(3.1.1)    имеет смысл необходимого ограничения на величину шага по времени.

en Bio-Savart law

en vorticity equation en vortex element

3.2    Вихревые численные методы

3.2.1    формула Био-Савара: Интегральное представление вектора соленоидаль-ного поля скорости через его ротор в безграничном пространстве (приведено в приложении А)(1].

3.2.2    закон эволюции завихренности: Получается из уравнения Навье-Стокса в результате применения оператора ротор (приведено в приложении А) (1).

en circulation; strength

en velocity field induced by the vortex

en point vortex

3.2.3    вихревой элемент: Заданное финитное распределение завихренности, локализованное в окрестности точки пространства. Суперпозиция множества вихревых элементов служит для аппроксимации поля завихренности.

3.2.4    циркуляция вихревого элемента (напряженность вихревого элемента): Интеграл от поля завихренности элемента по пространству (приведено в приложении А).

3.2.5    индуцируемая вихревым элементом скорость: Поле скорости, вычисленное по формуле Био-Савара (3.2.1) для заданного вихревого элемента (3.2.3) (приведено в приложении А).

3.2.6    точечный вихрь (линейный вихрь): Разновидность вихревого элемента (3.2.3) в плоскопараллельных течениях — сингулярно сосредоточенное в точке распределение завихренности (соответственно в трехмерном пространстве — прямолинейная бесконечная вихревая нить) [8).

en vortex particle

en cutoff function en core size

3.2.7    вихревая частица: Вихревой элемент (3.2.3) с осесимметричным или сферически симметричным распределением завихренности относительно точки локализации (приведено в приложении А) (7).

3.2.8    функция обрезания частицы: Определяет структуру распределения завихренности 8 вихревой частице (3.2.7) (приведено в приложении А).

en velocity kernel

3.2.9    размер ядра частицы: Зависящий от размерности пространства коэффициент в формуле распределения завихренности в вихревой частице (3.2.8) (приведено в приложении А).

3.2.10    ядро скорости частицы: Определяется по интегральной формуле через функцию обрезания частицы (3.2.8) и служит для вычисления составляющей поля скорости жидкости, индуцированной вихревой частицей (3.2.7) (приведено в приложении А).

ГОСТ P 57700.6—2017

3.2.11    точечный вортон: Сингулярное распределение завихренности в трехмерном пространстве, сосредоточенное в точке локализации (приведено в приложении А) (2).

3.2.12    вихревой отрезок: Прямолинейный отрезок вихревой линии, индуцирующий поле скорости в соответствии с модифицированной формулой Био-Савара (приведено в приложении А) [3].

3.2.13    вихревая рамка: Замкнутая вихревая линия, состоящая из нескольких (обычно из четырех) вихревых отрезков (3.2.9) (3].

3.2.14    вихревой домен: Определенный для двумерных (плоскопараллельных и осесимметричных) течений вихревой элемент (3.2.3). форма и ширина которого не являются фиксированными, а вычисляются с учетом локального распределения соседних доменов и близости поверхности обтекаемых тел. Перемещение вихревого домена относительно жидкости происходит с диффузионной скоростью (3 2.15) (4). (5)

3.2.15    диффузионная скорость: Вектор, характеризующий перенос завихренности в вязкой жидкости (приведено в приложении А).

3.2.16    радиус дискретности: Характеризует размер области вокруг сингулярного вихревого элемента (3.2.3). внутри которой постулируется линейное распределение азимутальной скорости, убывающее до нуля в центре области [8].

3.2.17    ремешинг: Специальная процедура (7) перераспределения суммарной завихренности в лагранжевых частицах с использованием вспомогательной декартовой сетки.

3.2.18    метод дискретных вихрей (МДВ): Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования двумерных и трехмерных течений идеальной (невязкой) несжимаемой жидкости. Основан на представлении вихревого поля набором вихревых элементов (3.2.3), которые перемещаются со скоростью жидкости («вморожены» в жидкость). Для моделирования плоскопараллельных течений обычно используются точечные вихри (3.2.6) с заданным радиусом дискретности (3.2.16). В случае трехмерных течений используются вихревые рамки (3.2.13) и другие элементы. в частности точечные вортоны (3.2.11) (8).

3.2.19    метод случайных блужданий: Бессеточный вихревой численный метод

(3.1.2)    моделирования плоскопараллельных течений несжимаемой вязкой жидкости. Отличается от метода дискретных вихрей (3.2.18)тем, что на каждом шаге по времени к перемещению вихревого элемента (3.2.3) со скоростью жидкости добавляется случайное смещение, имитирующее диффузию завихренности (9).

3.2.20    метод расширяющихся ядер: Бессеточный вихревой численный метод

(3.1.2)    моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости. Вихревое поле моделируется вихревыми частицами (3.2.7), ширина ядра которых искусственно увеличивается со временем по заданному закону (10].

3.2.21    метод перераспределения интенсивности частиц: Бессеточный вихре-войчисленный метод (3.1.2) моделирования двумерных течений вязкой несжимаемой жидкости. Эффект вязкости моделируется путем частичной передачи суммарной завихренности от одной частицы другим. Для осуществления такого перераспределения используется процедура ремешинг (3.2.17) (11).

3.2.22    метод диффузионной скорости: Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости. Поле завихренности представляется вихревыми частицами (3.2.7) с фиксированной формой и шириной ядер, которые перемещаются со скоростью, равной сумме скорости жидкости и диффузионной скорости (3.2.15) (22].

3.2.23    метод вязких вихревых доменов (МВВД): Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования нестационарных плоскопараллельных или осесимметричных незакрученных течений вязкой несжимаемой жидкости постоянной плотности. Поле завихренности представляется вихревыми доменами (3.2.14), перемещающимися в поле течения скоростью, равной сумме конвективной скорости жидкости и диффузионной скорости (3.2.15) (4], (5], (12].

еп point vorton

еп vortex segment

еп vortex frame en vortex domain

en diffusion velocity en discrete radius

en remeshing

en method of discrete vortices

en random walk method

en core spreading method

en particle strength exchange

en diffusion

velocity method

en viscous vortex domains method — VVD method

3

3.3 Мезоскопические численные методы 3.3.1 кинетическое уравнение Больцмана: Уравнение, описывающее статистическое распределение частиц в материальном континууме.

3.3.2    функция распределения: Функция, характеризующая распределение случайной скалярной или векторной величины.

3.3.3    решетка: Математический объект, состоящий из узла (3.3.4) с указанной совокупностью разрешенных векторов направлений перемещения частиц.

3.3.4    узел: Точка в пространстве, в которой происходит вычисление параметров решеточной жидкости (3.3.13).

3.3.5    расчетная область: Часть пространства, содержащая узлы (3.3.4).

3.3.6    решеточная скорость: Один из разрешенных векторов в узле (3.3.4). определяющий направление перемещения условных частиц по решетке (3.3.3).

Примечание — Решеточная скорость не равна физической скорости материальных частиц среды.

3.3.7    метод решеток Больцмана: Бессеточный мезоскопический численный метод (3.1.3.) решения задач гидродинамики и теплообмена в рамках кинетических уравнений Больцмана (3.3.1).

3.3.8    взаимодействие частиц в узлах решетки: Составная часть алгоритма реализации мезоскопических методов, заключающаяся в вычислении значений функции распределения (3.3.2) частиц в расчетной области (3.3.5) в результате действия оператора столкновений (3.3.9).

3.3.9    оператор столкновений (интеграл столкновений): Выражение, составляющее правую часть кинетического уравнения Больцмана (3.3.1), которое определяет скорость изменения функции распределения (3.3.2) частиц.

3.3.10    этап переноса частиц по решетке: Составная часть алгоритма реализации мезоскопических методов, определяющая перенос частиц из текущего в соседние узлы (3.3.4).

3.3.11    безразмерное время релаксации: Параметр, определяющий коэффициент диффузии решеточной жидкости (3.3.13) и устойчивость вычислительной процедуры.

3.3.12    граничное условие «отражение»: Тип граничного условия, характеризующего взаимодействие жидкости с твердой стенкой.

3.3.13    условие Зу-Хе: Тип граничного условия, позволяющий задать скорость потока на твердой стенке через функции распределения (3.3.2).

3.3.14    решеточная жидкость: Среда, передвигающаяся с решеточной скоростью (3.1.4), вязкость которой определяется безразмерным временем релаксации (3.3.11).

3.3.15    решеточная схема: Форма обозначения решетки (3.3.3), имеющая вид DxQy, гдех — размерность пространства D.y — количество векторов решеточных скоростей (3.3.6) Q.

3.3.16    модель ЛБГК: Частный случай (вариант) метода решеток Больцмана (3.3.7), описывает движение вязкой нетеплопроводной жидкости, используя в качестве оператора столкновений (3.3.9) аппроксимацию Батнагара-Гросса-Кру-ка.

3.3.17    многоскоростная модель: Частный случай (вариант) метода решеток Больцмана (3.3.7). описывает движение вязкой теплопроводной жидкости с учетом вязкой диссипации.

en Boltzmann equation, kinetic Boltzmann equation en distribution function en lattice

en node

en computational domain en lattice velocity

en lattice Boltzmann method en collision process

en collision operator: collision integral

en streaming process

en relaxation time

en bounce-back

en Zou-He boundary conditions en lattice

Boltzmann fluid

en lattice scheme

en LBGK model

en multi-speed lattice Boltzmann model

4

ГОСТ P 57700.6—2017

3.3.18 модель с двумя функциями распределения: Частный случай (вариант) метода решеток Больцмана (3.3.7). описывает движение вязкой теплопроводной жидкости без учета вязкой диссипации.

3.4    Гидродинамика сглаженных частиц

3.4.1    ядро сглаживания (функция сглаживания): Весовая функция заданного вида, позволяющая строить непрерывные распределения параметров сплошной среды по дискретному множеству условных частиц.

3.4.2    радиус сглаживания: Расстояние, на которое распространяется действие ядра сглаживания (3.4.1).

3.4.3    аппроксимация частицами: Представление расчетной области в виде дискретного множества частиц со свойствами среды.

3.4.4    аппроксимация ядром сглаживания: Приближенное представление функций и их производных через функцию ядра сглаживания (3.4.2) и ее производные (приведено в приложении А).

3.4.5    зеркальные частицы: Фиктивные частицы (3.4.9). реализующие граничное условие прилипания в гидродинамике сглаженных частиц (3.1.4), согласно которому для каждой приграничной частицы (находящейся на расстоянии от стенки меньшем. чем область сглаживания) создается новая частица с той же плотностью и давлением, но с противоположным вектором скорости.

3.4.6    отражающие частицы: Фиктивные частицы (3.4 9). реализующие граничное условие прилипания для метода гидродинамики сглаженныхчастиц(3.1.4).лри котором элементы границы воздействуют на частицы жидкости по аналогии с центральными физическими силами между молекулами.

3.4.7    динамические частицы: Фиктивные частицы (3.4.9). реализующие граничное условие прилипания в методе гидродинамики сглаженных частиц (3.1.4), при котором условные частицы используют те же уравнения неразрывности и состояния. как частицы жидкости, но их положение остается неизменным (наиболее экономичный способ реализации граничного условия).

3.4.8    расчетные частицы: Участвующие в воспроизведении состояния континуума взаимодействущие между собой частицы внутри расчетной области (обладают набором свойств, например плотность, скорость, температура, определенных конкретной постановкой задачи).

3.4 9 фиктивные частицы: Находясь, как правило, вне пределов расчетной области, позволяют воспроизводить дополнительное воздействие на расчетные частицы (3.4.8) (например, обеспечивая выполнение граничных условий или действие внешних сил).

3.5    Другие бессеточные методы

3.5.1    метод вязких дипольных доменов (МВДД): Бессеточный численный метод (3.1.1) моделирования нестационарных пространственных течений вязкой несжимаемой жидкости постоянной плотности на основе расчета эволюции вспомогательного поля диполей, представляемого дискретным множеством взаимодействующих дипольных доменов (3.5.2) (20).

3.5.2    дипольный домен: Локализованное вблизи точки в пространственной области течения жидкости специальное распределение плотности точечных вихревых диполей (3.5.3). характеризуемое формой и размером ядра домена (приведено в приложении А) (20).

3.5.3    точечный вихревой диполь: Сингулярное распределение завихренности, асимптотически образованное полем вихревого кольца бесконечно малого радиуса с циркуляцией обратно пропорциональной квадрату радиуса (приведено в приложении А) [18].

en double-distribution-function lattice Boltzmann model

en smoothing kernel; smoothing function en smoothing length en particle approximation en kernel

approximation

en ghost particles

en repulsive particles

en dynamic particles

en calculated particles

en virtual particles

en viscous dipole domains method — VDD method

en dipole domain

en point vortex dipole

5

ГОСТ P 57700.6—2017

en viscous dipole domains method —

VDD method

en heat domain

3.5.4    метод вязких вихретепловых доменов (МВВТД): Бессеточный численный метод (3.1.1), являющийся обобщением метода ВВД (3.2.23) для учета теплопроводности жидкости. Поле завихренности представляется вихревыми доменами (3.2.14), а поле температуры — тепловыми доменами (3.5.5) (21).

en thermodiffusion velocity en Monte Carlo method

3.5.5    тепловой домен: Локализованное в окрестности точки распределение температуры. Суперпозиция множества тепловых доменов служит для аппроксимации поля температуры. Форма и ширина ядра теплового домена не являются фиксированными, а вычисляются с учетом локального распределения соседних тепловых доменов и близости поверхности обтекаемого тела. Перемещение теплового домена относительно жидкости происходит с термодиффузионной скоростью (3.5.6) (21).

3.5.6    термодиффузионная скорость: Вектор, характеризующий перенос завихренности в вязкой жидкости (приведено в приложении А) (6), (21).

3.5.7    метод Монте-Карло: Бессеточный численный метод (3.1.1) моделирования эволюции материального континуума различной физической природы, основанный на получении большого числа численных реализаций случайных взаимодействий.

6